Distribution spectrale des probabilités d'émissions fluorescentes dans divers assemblages de modèles vibro-électroniques

Abstract

La discussion qui se poursuit sur la validité des diverses représentations proposées des centres luminogènes responsables de l'émission fluorescente de larges bandes spectrales dans les cristaux anorganiques prouve que les données expérimentales auxquelles on a jusqu'à présent eu recours sont insuffisantes pour établir indiscutablement dans chaque cas la suprématie de l'un d'eux. Ces données sont essentiellement la répartition énergétique spectrale de l'émission, soit sous excitation soutenue, soit un certain délai après sa brusque interruption. Le but de ce travail est de montrer tout l'intérět que peut présenter la recherche d'une méthode susceptible de fournir conjointement des informations, au moins qualitatives, sur la distribution spectrale des probabilités des transitions impliquées. Nous rappelons d'abord les développements théoriques et les approximations nécessaires permettant le calcul de la répartition énergétique spectrale I(v) d'après la distribution spectrale des probabilités P(v), dans le cas du modèle vibro‐électronique le plus simple (transitions entre deux ensembles de sous‐niveaux vibrationnels équidistants). Nous réalisons ensuite des assemblages de ces modèles élémentaires, en vue de satisfairc les divers schémas proposés pour des centres luminogènes: intervention de deux sortes de phonons, transition doublée, juxtaposition de paires de donneur‐accepteur associés, transitions prenant origine dans une bande d'états excités. Dans chaque cas, la comparaison de I(λ) et de P−1(λ) fournit une indication suffisamment nette pour y trouver un critère de validité du schéma correspondant. Dans une très prochaine publication nous décrirons une méthode, permettant d'obtenir les courbes expérimentales τ(λ) = P−1(λ) et nous discuterons les résultats obtenus avec divers luminophores.

Effect of a direct electric field on the photoluminescence processes and model of the luminogen centre in ZnS:Cu

“…Consequently, the width of the G-Cu band would arise, firstly from the narrow set of excited states and secondly from a strong vibronic broadening of each of these states. However, the spectral distribution of the recombination lifetime z ( E ) , must inainly depend on the energy of the excited states even when their contribution to the spectral width is weak [7].…”

Spectral distribution of the green emission band of ZnS:Cu in dependence on the localization diversity of the radiative recombination processes

“…It has been previously established [l to 41 that B spectral distribution of recombination probabilities P ( 2 ) of an emission band is characteristic of luminescence centres, even when the broad spectral width results from a superposition of various elementary recoinbination acts [5]. When the radiative recombination processes are not spontanrous, as in photoconducting phosphors, it is still possible, at sinusoidally modulated excitation, to define a "quasi-lifetime" z which depends on the modulation frequency, but which remains a monotonously decreasing function of the probability P [2, 6, 71.…”