У рамках адіабатичної тричастинкової моделі ядра розглянуто механізми утворення низьколежачих збуджених станів парно-парних ядер. Запропоновано новий спосіб розрядки (дезбудження) інверсно заселених конфігураційних ізомерних рівнів відповідних парно-парних ядер за рахунок використання явища Бозе-Ейнштенівської конденсації квадрупольних нуклонних бозе-пар з цілим спіном J=2. На цій основі запропонована схема реалізації нового типу трирівневого гамма-лазера. У роботах [1-6] запропоновано парні радіальні та кутові кореляції між нуклонами враховувати в потенціальному підході в рамках адіабатичної тричастинкової моделі ядра [7-10], в основі якої лежить припущення про сепарабельність руху валентних нуклонів ядра на швидкий рух нуклонів по кутовим змінним, тобто на сфері. Нагадаймо, що в адіабатичній тричастинковій моделі ядра [7][8][9][10] парно-парне сферичне (або деформоване) ядро X A Z розглядається як система, що складається із відповідного остова і двох валентних нуклонів в зовнішній оболонці, які рухаються в статичному полі остова, яке моделюється потенціалом Вудса-Саксона з одночастинковою спін-орбітальною взаємодією валентних нуклонів, а також залишковою сильною взаємодією валентних нуклонів між собою, що моделюється потенціалом з нульовим радіусом дії із врахуванням відштовхуванням нуклонів на малих відстанях [7,10].Внаслідок принципу Паулі в парнопарних ядрах стани двох нуклонів одного сорту, які знаходяться на довільному одночастинковому рівні з моментом 2 1 > j із-за спарювання завжди мають при jjзв'язку ціле парне значення сумарного моменту (спіну) [11,12], причому максимальне значення спіну пари нуклонів рівне 1 2 − j . Усі енергетичні рівні парнопарних ядер можна розділити на дві групи: 1) енергетичні рівні, у яких нуклонна конфігурація співпадає з конфігурацією основного стану; 2) рівні, які виникають при зміні нуклонної конфігурації.Наприклад, для ядер He 6 , Be 10 , C 10 , S 34 , Ar 38 (при jj -зв'язку) єдиним збудженим рівнем є + 2 , в якому конфігурація валентних нуклонів тотожно співпадає з конфігурацією основного стану. У багатьох інших парно-парних ядер (наприклад, Be 8 , O 18 , Ne 20 , Ne 22 , Mg 24 , Mg 26 ) стан + 2 -це тільки один із можливих станів, з мінімальним спіном, який виникає без зміни конфігурації валентних нуклонів. Такі енергетичні рівні будемо надалі іменувати конфігураційними рівнями [13].Отже, сумарний спін J першого збудженого стану валентних нуклонів, які рухаються в полі парно-парного остова ядра, рівний + 2 . Енергія зв'язку таких квадрупольних + π = 2 J пар нуклонів менша за енергію зв'язку монопольних пар з + π = 0 J , які відповідальні за формування основного стану ядра, однак вона є достатньою для розгляду таких квадрупольних пар в якості стійких утворень.