Mit 9 AbbildungciiInhaltsii bersicht Das Intensitatsverhaltnis der D-Linien im Fluoreszenzlicht bei Einstrahlung einer der beiden Dublettkomponenten in reinen Natrium-Dampf wurde in Abhangigkeit von der Temperatur des Dampfes gemessen. Gleichartige T'ersuche wurden an einem Natrium-Kalium-Dampfgemisch durchgefiihrt. Auf Grund der experimentellen Ergebnisse wurden die Querschnitte fur StoRe, bei denen Obergange zwischen den beiden 3 2P-Zustanden stattfinden, unter Beriicksichtigung der Strahlungsdiffusion berechnet. AuBerdem wurden die Querschnitte dernrtiger StoRe zwischen Natrium-und Argon-Atomen auf Grund der Messungen abgeschatzt, die L o c h t e -H o l t g r e v e n an Natrium-Dsmpf-Argon-Gemischen durchgefiihrt hat. Die Auswertung ergab, daB die Querschnitte der StoRe zwischen Natrium-Atomen, bei denen die erwahnten obergange auftreten, nur etwa urn einen Faktor 2 bis 3 groRer sind als die derartiger StoRe zwischen Natrium-und Argon-Atomen oder Natrium-und Kalium-Atornen.
EinfiihrungWird in Natrium-Dampf geniigend groBer Dichte eine der beiden D-Linien eingestrahlt, so tretcn beide Dublettkoinponenten im Fluoreszenzlicht auf. Diese Beobachtung wurde bereits 1914 von R. TV. Woodl) gemacht. Spater untersuchte er zusammen mit F. L. Mohler2) den Effekt noch einmal genauer, kam aber auch dabei nur zu halbquantitativen Ergebnissen. W. Lo c h t e -H 01 t g r e ven3) fuhrte 1928 neben seinen Messungen des Intensitatsverhaltnisses der D-Linien bei Zusatz von Fremdgasen auch noch einen Versuch an reinem Natriurn-Dampf durch. Das dabei erhaltene Ergebnis steht im Widerspruch zu den Resultaten von Wood und Mohler. Wahrend diese bei Einstrahlung der D,-Linie ein Intensitatsverhaltnis qI = 1,,/1~2 w 0,2 erst bei einer Dichte4) von 2,3 . 1014 Atomen/cm3 fanden, wurde es von L o c h t e -H o l t g r e v e n bereits bei einer Dichte von 4.Atomen/cm3 beobachtet. Die Worte ,,13ichtc" niid ,,l>ampfdichte" werden iii diescr Arbeit mit der Bed&tung ,,Teilchendiehte" (Zahl der Atonic pro cm3) verwendet.
Na 3 2P1/2 + Na 3 2X1/2 + A E % Na 3 2 X l j~ + Na 3 2P3/2StoBquerschnitte hat einer der Verfasser3) auf Grund von neu durchgefuhrten Fluoreszenzmessungen berechnet. StoBt ein Na-Atom im 3 2P1,2-Zustand mit einem unangeregten Na-Atom zusammen, so mu13 ein Betrag AE von Energie der Relativbewegung der StoBpartner in Anregungsenergie umgewandelt werden, damit das Energiedefizit an Anregungsenergie gegeniiber dem Zustand 3 2P3/2 gedeckt wird. A E wird a b Resonanzabweichung bezeichnet ; sie betragt in dem hier betrachteten Fall 2,13 -eV. Wenn sich das eine Na-Atom vor dem StoB im 3 2P3/2-Zustand befindet und nach dem StoB einNa 32PI/2-Atomvorhanden ist, so wird Anregungsenergie in kinetische Energie verwandelt. Nach der F r a n ck schen Regel4) ist die Wahrscheinlichkeit fiir das Auftreten unelastischer StoBe zwischen angeregten und unangeregten Atomen um so groBer, je kleiner die Resonanzabweichung ist.Ein Referat iiber die Arboit wurde auf der Physikertagung 1959 inBerlingehalten.
Mit 3 AbbildungenInhaltsubersicht Die Polarisation der Resonanzfluoreszenz wurde bei verschiedenen Dampfdrucken des Natriums im Bereich von 1 * lk7 bis 1 * Torr und Magnetfeldstiirken zwischen 0 und 300 Gaul3 untersucht. Das eingestrahlte NaD-Licht war linear polarisiert, und zwar parallel zu 8. Die Abnahme des Polarisationsgrades, die bereits bei etwa l . 1O1O Na-Atomen pro cm3 einsetzte, wird bei den sehr niedrigen Dampfdrucken als Effekt der Strahlungsdiffusion gedeutet.
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