Weak values in collision theory

Reversão temporal na linguagem operacional da mecânica quântica e a evolução temporal de pacotes de ondas para espalhamento

“…Caso os estados estivessem emaranhados, não poderíamos fazer a separação completa do estado de momentum e de spin. remos com o resultado de (14). Aqui, faremos uma alteração: como visto na seção 3.2, a transformação de tipo II que leva estados a efeitos é multiplicada pela dimensão d do sistema em que a preparação se encontra.…”

“…Segundo a seção 2 de Castro, Brasil e Napolitano (14), consideremos o emaranhamento entre dois subsistemas quânticos, um com espaço de Hilbert contínuo e outro com espaço de Hilbert discreto. Representaremos esse sistema por um vetor de estado de posição, contínuo, |Φ e um vetor relacionado ao estado de spin, discreto, |χ .…”

“…Considerando o acoplamento H int(t) entre a posição e o spin para o átomo, assim como descreve von Neumann, citado em (14), da forma…”

“…Podemos ver que, após nossa expansão, nossa equação (4.32) pode ser alterada utilizando a equação (12) de Castro, Brasil e Napolitano (14), como apresentado no apêndice, na seção B.5, com a diferença de que, ao invés de ϕ(p) |p , temos ϕ(n) |n n|, com ϕ(n) =…”

“…No Capítulo 4, colocaremos em prática todo o formalismo apresentado em capítulos anteriores. Para tal fim, utilizaremos as referências (4,(13)(14) para entender como funciona a interação fraca e a Teoria de Colisões. Além disso, uma vez que as transformações de simetria atuam apenas em sistemas com dimensão finita, precisaremos discretizar e truncar o espaço de Hilbert tratados.…”