Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe-B. Полагаем, что кластеры ближнего порядка K j высокоспи-новых (ВС) ионов Fe разделены полостями h ij низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B + . Амплитуды волновых функ-ций НС ионов Fe (ξ 1 ) и ионных состояний. Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электро-сопротивления (ЭС) создаётся механизмами захвата носителей тока кова-лентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на «примесных» фононах даёт растущую линейно с ростом T часть ЭС. Соче-тание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при из-менении T) ЭС для T < T min .Квантово-статистична теорія аморфного металу (АМ) будується на прик-ладі Fe-B. Вважаємо, що кластери близького порядку K j високоспінових (ВС) йонів Fe розділено порожнинами h ij низькоспінових (НС) йонів Fe, ковалентно зв'язаних з катіонами B + . Амплітуди хвильових функцій НС йонів Fe (ξ 1 ) і йонних станів B + (ξ + ) розраховано в представленні багатое-лектронних операторних спінорів (БЕОС)-атомів і пов'язаною з нею підвищеною тепломіс-ткістю C V (T). Стійкість АМ підтримується ентропією флуктуацій хіміч-них зв'язків (ФХЗ) катіонів і зонних електронів. Частина електроопору (ЕО) створюється механізмами захоплення носіїв току ковалентними ста-нами і ФХЗ. Вона зменшується при зростанні Т. Розсіяння на «домішко-