Der Verlauf eines Glow‐Peaks hängt nur von der relativen Temperatur ϑ T/T, bezogen auf die Maximumstemperatur T, von der dimensionslosen Größe y kT/E und von einem Exponenten r ab, der eine zusätzliche Temperaturabhängigkeit des Frequenzfaktors repräsentiert. Damit wird erstmalig für einen variablen Intensitätswert 0< P < 1 eine Polynomlösung abgeleitet für die zwei ϑi‐Temperaturen (Tabellen 1 und 2), bei denen dieses Intensitätsniveau erreicht wird. Die von P abhängigen Polynomkoeffizienten sind in Tabelle 1 und die ϑi(Pi, r) in Tabelle 2 tabelliert. Während bekannt ist, daß aus der Asymmetrie A (ϑ2 − 1)/(1 − ϑ1) die Kinetikordnung eines Prozesses gut erkannt werden kann, zeigt sich, daß diese Asymmetrie durch r und auch durch E nur unwesentlich und selbst durch P nur wenig beeinflußt wird. Damit ermöglicht die P‐Abhängigkeit der Werte für die Asymmetrie (Tabelle 4) eine unmittelbare Kontrolle darüber, daß für einen Peak eine einheitliche Kinetikordnung vorliegt und ob ein Peak frei ist von Überlagerungen, bzw. bis zu welcher Höhe. Für jedes P kann dann aus der experimentell ermittelten Breite δ die effektive Aktivierungsenergie Eeff = E + rkT = χ(P;y, r) kT2/δ bestimmt werden; die Koeffizienten χ bzw. Tχ (P, y) für r = 0 sind für die Gesamtbreite sowie für die Nieder‐ und die Hochtemperaturscite in Tabelle 3 ausgewiesen. Für P = 0,5 ergeben sie Faktoren für die bekannten Halbwertsbreiten‐Methoden. Ein nützlicher Umstand besteht darin, daß über den Parameter r auch der Fall anderer nicht‐zeitlinearer Aufheizungsregime bewertet und dabei erhaltene Aktivierungsenergien umgerechnet werden können.