“…Pour cela, on pose : Pour l'écriture adimensionnelle des équations de Navier-Stokes correspondant à cet écoulement, on se place dans le cadre de l'approche qui consiste à supposer que les perturbations sont de faibles amplitudes, le paramètre de forme 1 ( étant le rapport entre h et la longueur axiale caractéristique L de la perturbation) et le nombre de Reynolds Re = U 0 h/ν intermédiaire (U 0 et ν sont respectivement la vitesse moyenne de l'écoulement de Poiseuille et la viscosité cinématique du fluide). La prise en considération de ces hypothèses permet alors d'aboutir [10], en première approximation et en absence des forces volumiques, à la forme adimensionnelle linéaire des équations de Navier-Stokes suivante : L'objet de ce qui va suivre, concerne la détermination des solutions analytiques du système (1a,b). Pour ce faire, on y introduit, comme cela est le cas dans les travaux [7,8], la fonction de courant de la perturbation Ψ p (x, y) = Φ(y) e −αx où le coefficient α est un réel positif.…”