“…The value of the maximum dielectric constant m could reach above 10,000. The relation between the T m and frequency could be described by V-F function 类似地, 还存在纳米尺度的短程磁有序(NMR) 材料, 其磁性介于长程磁有序材料(铁磁体、亚铁磁 体和反铁磁体)和顺磁材料之间。科学家把短程磁有 序为主的材料称为弛豫铁磁体 [18][19] 。通常采用自旋 玻璃态解释弛豫铁磁体的磁性。在弛豫铁磁体中, 电子的自旋不再统一排列, 而是随机取向, 这种随 机取向不再随时间的改变而变化, 即存在空间坐标 上的"无序"和时间坐标上的"有序"(图 2)。与之 相应, 材料表现出一些新奇的物理效应。 比如, 其交 流磁化率与温度曲线在玻璃态转变温度 T g 附近表 现出异常峰, 并且该异常峰与频率明显相关, 可以 通过 V-F 方程来描述; 在很低的外加直流磁场作用 下, 该异常峰就可被抹平。再比如, 在带场冷却 FC 和零场冷却 ZFC 两种测量条件下, 磁化率在 T g 以下 表现出明显的背离。 [12] 。自由能表示如下: [20][21][22] 。而对于 B 晶格位铁磁活性离子 (Fe 3+ )与铁电活性离子比例为 1 : 1 的 PbFe 1/2 Nb 1/2 O 3 和 PbFe 1/2 Ta 1/2 O 3 , 铁电序基本以长程有序为主, 铁 电结构为四方(空间群 P4mm)相, 后者居里点低于 室温 [23][24][25][26][27] [31] Fig. 3 Schematic representation of Fe 3+ spins arrangement for PbFe 2/3 W 1/3 O 3 , The frustrated Fe 3+ spins appear in AFM sublattices [31] 2007 年, Levstik 研究组 [32] 发现, 在 Increase of the magnetic field H leads to decrease in P r .…”