Mit 11 Figuren) 1. Einleitung. Die folgende Untersuchung schlieI3t an die kiirzlich erschienene uber Warme-und Elektrizitktsleitung (A, x ) von Wismutkristallen in transversalen Magnetfeldern (1) (im folgenden als I zitiert) an. Sie behandelt den ,,2. Ettingshausen-Nernst-Effekt", d. h. die Entstehung einer longitudinalen Potentialdifferenz langs des Warmestroms oder, wie es N e r n s t (2) schon aufgefaBt hat, die h d e r u n g der Thermokraft (Th.-Kr.) des Wismuts oder die Verschiebung des Bi in der thermoelektrischen Spannungsreihe durch ein homogenes transversales Magnetfeld oder die Th.-Kr. zwischen magnetisiertem und unmagnetisiertem Bi. Es sol1 gepruft werden, ob sich ein Zusammenhang der Th.-Kr.-Xnderung mit den in der I. Abhandlung gemessenen Xnderungen von il und x nachweisen I%&. nber die mannigfachen alteren Versuche sei auf die zusammenfassenden Darstellungen verwiesen (3). Wir werden unten auf einige der friiheren Arbeiten eingehen. Im ganzen geben diese noch kein klares Bild von dem genannten thermomagnetischen Effekt. Die Versuchsanordnung war die gleiche wie in I. Schon bei den friiheren A-Messungen mit G o e n s (4) und R e d d e m a n n (5) wurden auch die Th.-Kr. der untersuchten Metalle M als Nebenprodukt gewonnen z), indem die Potentialdifferenzen der Konstantan-und Manganindrahte (I, Fig. 1) in folgenden Kombinationen gemessen wurden: 2. Mepverfahren. a) KO gegen Mng an der oberen Lotstelle, b) KO gegen Mng an der unteren Lotstelle, c) KO (oben)-M-Ko (unten), a) Mng (oben)-M-Mng (unten). Aus a-b sowie c-d ergibt sich die Temperaturdifferenz der Lotstellen, aus c die Thermospannung E(Ko/M), aus d die Thermospannung E (MnglM). Dividiert man diese durch die bei unseren 1) Vorget,ragen in der Sitzung des Gauvereins Hessen der Dtsch. Phys. Ges. 2) Die Verijffentlichung steht noch aus. in Marburg am 22. Februar 1936. 3. Thermokraft won KolBi und B i J B i l l ohne FeM. I n Tab. 1 sind die fur H = 0 gefundenen Th.-Kr. von KO gegen die Kristalle 66, 13, 51 und 72, sowie die daraus graphisch auf die Winkel ~p = 0 und ~p = 90 O extrapolierten Th.-Kr. Bi,/Bi II angegeben. I n Fig. 1 ist versucht, den Gang von e(Ko/Bi), somie unter Heranziehung von B r i d g m a n s (6) Beobachtungen oberhalb O o C den Gang von e (BilBill) mit der Temperatur darzustellen. B r i d g m a n s
538A m a l e n der Physik. Zu Untersuchungen im blauen und violetten Spektralgebiet dienten die Agfa-Special-Rapidplatten. Entwickelt wurde mit Metol-Hydrochinon.Als Vergleichsspektren, die mit kleiner Spalthijhe auf jede Aufnahme rnit aufgenommen wurden, dienten Ne fur Rot und Infrarot, Hg fur das Sichtbxe und Ultraviolett. Ar leistete fur die Aufstellung der Eichkurve und Eichtabelle fur den blauen Teil des Spektralgebietes nach der H a r t m a n n schen Dispersionsformel 1) wertvolle Dienste. Besohreibung der Spektrena) Mangsnsalse 1. L i j s u n g e n (Fig. 1, Tab. 1 Untersucht man dieses Salz in Kristallform (monoklin, Schichtdicke 8 mm) bei Zimmertemperatur, so tritt ein Spektrum auf, das in seinem langwelligen Ende gegeniiber der Losung urn -610 cm-1 nach langeren Wellen verschoben ist. Die einzelnen Absorptionsstellen des festen Salzes sind schon bedeutend scharfer als die der Losung. Fig. 2 gibt einen flberblick iiber die Absorptionsgebiete.
in tramsuerealen Magnetfeldernl) Von E. G r i i n e i s e n und J. Ggeleflen (Mit 12 Figuren)1. Einleitung. Zur Entscheidung der Frage, in welchem MaBe Gitterleitung und Elektronenleitung beim Warmetransport in Metallen beteiligt sind und ob sie sich trennen lassen, lag es nahe, den Fall des Wismuts herauszugreifen, wo man durch transversale Magnetfelder die Elektrizitatsleitung, vermutlich also auch die Elektronenleitung fur MJarme, in tiefer Temperatur stark herabsetzen kann. Bliebe die Gitterleitung hierbei unverandert, so miiBte es gelingen, die Qesamtwarmeleitung (W.-L.) von der Elektronenleitung zu befreien, wenn die Magnetfelder stark genug sind.Mit diesem Ziele unternahm R e d d e m a n n (1) bereits in diesem Institut Vorversuche, die aussichtsreich schienen, aber wegen seines Wegganges bald abgebrochen werden muWten. Wir haben die Versuche in grotlerem Umfange an vier Einkristallstaben durchgefuhrt, vorliiufig nur in transversalen Feldern bis 6100 Oe und bei den Temperaturen -183O und -195" C. Die Anderung des elektr. Widerstands von Bi-Kristallen im Magnetfelde ist, von alteren Messungen abgesehen, von K a p i t z a (2): d e H a a s und Schubnikow (3), S t i e r s t a d t (4), K o h l e r (5) eingehend untersucht. Wir tragen d a m kaum Neues bei, brauchen aber die Elektrizitatsleitung (E.-L.) zum Vergleich mit der W.-L. Die von uns untersuchte h d e r u n g der W.-L. im transversalen Magnetfelde heiBt nach den Entdeckern auch ,,2.Righi-Leduc-EEekt"(6) und ist an Bi schon mehrfach gemessen worden (vgl. Abschn. 7). 2. Versuchsanordnung. Die W.-L. wurde nach der Methodedes stationaren X'armestroms gemessen, wofiir die fruher mit G o e n s (7) und R e d d e m a n n (8) ausgearbeitete und wohlbewahrte apparatur zur Verfiigung stand (Fig. 1 a). Am oberen Ende des Stabchens wird mefibare, bei allen Versuchen etwa gleichbleibende J oulesche Heizleistung zugefiihrt, am 1) Vorgetragen in der Sitzung des Gauvereins Hessen der Dtsch. Phys. Ges. in Marburg am 22. Februar 1936.Annalen der Physik. 5. Edge. 26. 30
Mit 10 Figuren) 1. I n zwei friiheren Mitteilungen(1) wurde iiber die Anderung der Warme-und Elektrizitatsleitung (W.-L.; E.-L.), sowie der Thermokraft e von Wismutkristallen in transversalen Magnetfeldern berichtet. Die vorliegende und eine demnachst folgende Untersuchung gebeii die :knderung von 1, x und e beim fjbergang vom transversalen zum Zongitudinakn Belde (im letzten Fall also H parallel zur Langsachse des stromfiihrenden Kristallstabchens). Dieser fibergang erfolgte durch Drehung des magnetischen Vektors [Drehwinkel y I)] in folgenden Achsenschnitten des Stabes: beim Kristall 66, der nahe parallel zur trigonalen Hauptachse gewachsen war ( y = 2O), in der zxund yz-Ebene (vgl. I, S. 452, Fig. 2); beim Kristall 51, der nahe senkrecht zur trigonalen Hnuptachse gewachsen war (v = SSO), nur in einem Achsenschnitt, der die Hauptachse und die Stabachse entliielt. Wegen der unvollkommenen Orientierung der Nebenachse zur Stabachse (vgl. T, S. 454, Fig. 7 b) fallt jener Achsenschnitt weder mit der yz-noch mit der zz-Ebene zusammen, sondern bildet mit der ersten einen Winkel von etwa loo, mit der zweiten einen Winkel oon etwa 80° (bzw. 20O).Wir haben uns wegen des groBen Zeitaufwands fur die A-Messungen auf die beiden genannten Kristalle und im allgemeinen auf die Temperatur des Sauerstoffbades beschrankt. Im Stickstoffbad sind nur die elektrischen Widerstande und einige ausgewahlte 1 gemessen. Die Starke des Magnetfelds betrug zwischen 650 und 6100 Oe. Weitere Feldsteigerung macht fur die longitudinale Stabstellung Schwierigkeiten.Hauptziel der Untersuchung war wieder die Frage, inwieweit sich Gitter-und Elektronenleitung beim Warmetransport in Wismut durch' Magnetfelder eindeutig voneinander trennen lassen, oder 1) Wir benutzen y fur Drehungen des magnetischen Vektors in einer durch die Stabachse gelegten Ebene, 4 ma8 friiher die Drehung in einer Ebene senkrecht zur Stabachse. Annalen der Physik. 5. F o b . 28. 16
Griineisen u. Gielejlen. Untersuchungen an Wismutkristallen. IV 25 Vnterszcchungm an W4srnutMetaCZm I V. dnderung dur Tlremnobaft bedm tfbergang von tran8versalem ;zu longttudtnalana dlagnetfeld 3 Von E. Qrd&nt3$86l.b wnd J. G 4 a l e~e m @fit 6 Abbildungen) 1. Der einfiihrende Abschnitt und die Beschreibung der Versucheanordnung in der frUheren Mitteilung I11 gelten auch fth die folgende. Die Thermokraft e von Bi gegen Konstantan oder Manganin wird wie in 11 gefnnden ah Quotient der Thermospannung zwischen den beiden auf der gleichen Mantellinie des Kristallstabes behdlichen KOoder Mng-Kontakten zweier Thermoelemente nnd der Temperaturdifferenz ihrer Lotstellen. Die Differenz der Th.-Kr. mit und ohne Magnetfeld, A e , liefert einen vom Partner KO oder Mng unabhangigen Effekt. Messung nnd Rechnnng erfolgen in gleicher Weise wie in It, nnr daS jetzt die Wirkung des Feldes beim flbergang von transversaler zu longitudinaler Stellung gegen das Temperaturgefde untersucht wird.W i r geben deshalb 'sogleich die Ergebnisse fth die Kristalle Bi 66 (-Bill) und Bi 61 (-BiL) in den Abb. 1-6 und in Tabellen 1 und 2. Die Badtemperatur war fast stets -183O C. Die Kurven Abb. l a und 2s zeigen wieder den starken positiuen 3 EinflnS eines tranmersabn Feldes auf die Th.-Kr. des Bill. Er ist fth-H II y groJ3er als f t h H x und steigt ftir beide H-Richtnngen nach Abb. l b und 2b in verschiedener charakteristiecher Weise mit H an. Dies ist in C)bereinstimmnng mit II, Abb. 4. Auch der Feldnmkehreffekt ist wieder vorhanden wie friiher (11, Abb. 6b), und zwar stirker in der zzals in der yz-Ebene (vgl. Abb. 3, wo der Effekt 2. Bi 66; rp = 2 O (Abb. 1 nnd 2). far H = 6100 Oe gezeichnet ist). Es ist fraglich, wie weit hier der 1) Die Abhandlungen 1-111 finden eich im Literatnrverzeichnis am 2) Poeitivee A e bedeutet wie in 11, daS daa Bi in der thermoelektrischen SchluS der Arbeit unter (1). Hier auch Angaben iiber die Kristalle. Spannungsreihe vom Sb abriickt.
scite is a Brooklyn-based organization that helps researchers better discover and understand research articles through Smart Citations–citations that display the context of the citation and describe whether the article provides supporting or contrasting evidence. scite is used by students and researchers from around the world and is funded in part by the National Science Foundation and the National Institute on Drug Abuse of the National Institutes of Health.
hi@scite.ai
10624 S. Eastern Ave., Ste. A-614
Henderson, NV 89052, USA
Copyright © 2024 scite LLC. All rights reserved.
Made with 💙 for researchers
Part of the Research Solutions Family.