On décrit deux catégories de sulfures de terres rares et de sodium. Dans les deux cas, la terre rare T et l'ion Na ont la coordinence six. La première catégorie comprend les terres rares T = La, Ce, Pr, Nd. La structure peut être considérée comme étant du type NaCl, lacunaire et désordonnée. Les anions S forment un paquetage cubique compact tandis que les cations occupent au hasard les sites des Na de la même façon que dans BiNaS₂.
A la deuxième catégorie, appartiennent les terres rares T = Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy, Ho, Er et Y. La structure est rhomboédriquement déformée, mais encore apparentée au type NaCl. Le groupe d'espace est R ˗3m˗ (D⁵3d). Dans le paquetage compact, presque cubique des anions S en 6c) les cations T occupent les sites 3a) et les cations Na les sites 3 b), formant ainsi un type de structure de formule TNaS₂ analogue à celle de CrNaS₂.
γ-LiAlO₂ cristallise dans le groupe P4₁2₁2 ; a = 5,17 Å et c = 6,295 Å. Les tétraèdres AlO₄ s'enchaînent comme les tétraèdres SiO₄ dans la cristobalite SiO₂ quadratique, forme basse température. Li se trouve dans les lacunes tétraédriques. Les paramètres atomiques sont donnés.
Fe₂O₃.CaO orthorhombique (a = 10,67 ; b = 9,16 ; c = 3,012 Å ; groupe d'espace Pbnm — (D¹⁶₂h) possède deux sites de fer cristallographiquement non équivalents FeI et FeII. Dans la région paramagnétique l'effet Mössbauer montre deux doublets d'origine quadrupolaire associés univoquement avec FeI et FeII. La variation du champ magnétique au noyau de ⁵⁷Fe en fonction de la température se situe au-dessus de la courbe de Brillouin B (5/2) La température de Curie˗Néel TN est 200° K. La diffraction des neutrons à 4,2° K montre que les spins de FeI sont antiparallèles aux spins de FeII, leur direction étant l'axe c. On a : S(Fe) = 2,22 ± 0,1.
La structure de FeS stoechiométrique (A = 5,958 Å ; C = 11,74 Å ; C-62c — (D4/3h) ) dérive du type B-8 (NiAs ) par de petits déplacements (~ 0,2 Å) des atomes de soufre selon, l'axe sénaire C et des atomes de fer perpendiculairement à l'axe C. Ces déplacements sont de l'ordre de ceux observés dans les transitions ferro-paraélectriques (et dix fois plus grands que ceux rencontrés dans les transitions antiferro-paramagnétiques). La transition à 120°C (transition α de Haraldsen) qui d'après Hirone dégage 600 cal/mol, coïncide avec le passage d'une structure non centrosymétrique à la structure centrosymétrique du type B-8. Pour préciser la nature de la transition on suggère des mesures des constantes diélectriques et piézo-électriques.
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