Об Электромагнитных Формфакторах И Поляризациях Недираковских Частиц Со Спином Покоя 1/2

К Вопросу Об Электромагнитных Свойствах Недираковских Частиц Со Спином Покоя $1/2$

“…Первые общие результаты отказа от описания нуклона дираковским спинором, касающиеся его электромагнитных свойств, получены в недавней работе [10]. Для широкого класса представлений собственной группы Лоренца, сопоставляемых полю ψ частицы со спином покоя 1/2 и массой M , полярный 4-вектор электромагнитного тока, не содержащий структурных функций от квадрата переданного импульса, К ВОПРОСУ ОБ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ СВОЙСТВАХ НЕДИРАКОВСКИХ ЧАСТИЦ 51 можно записать в следующем виде:…”

“…В работе [10] показано, что угловое распределение конечных частиц в процессе упругого рассеяния неполяризованных электронов на неполяризованных частицах со спином покоя 1/2 независимо от приписываемого им представления S 0 группы L ↑ + дается формулой Розенблюта (3), в которой роль электромагнитных факторов играют следующие величины:…”

“…Другой тип неопределенностей порождается произволом в константах полевой теории, допускаемым ее релятивистской инвариантностью [7], [8], причем этот произвол может быть бесконечным, если рассматриваются, например, поля класса ISFIR, которые преобразуются по представлениям, разложимым в бесконечную прямую сумму конечномерных неприводимых представлений группы L ↑ + . Аргументы в пользу возможности описания адронов полями класса ISFIR приведены в работах [9], [10]. Отметим, что исследования теории таких полей не проводились до тех пор, пока не появился симметрийный подход к устранению бесконечного 1) Неприводимые представления группы L ↑ + обозначают [7], [8] двумя индексами (l 0 , l 1 ), где 2l 0 -целое число, а l 1 -произвольное комплексное число.…”

“…Отметим, что в системе покоя частицы со спином 1/2 двум ее независимым состояниям, подчиняющимся уравнению (7), соответствуют волновые векторы вида [10]…”