Микромагнитные И Магнитооптические Свойства Пленочных Структур Вида Ферромагнетик/Тяжелый Металл

Abstract

The paper presents a comparative analysis of the magnetic properties of thin films of CoPt, CoPd, FePd alloys. The films were fabricated by electron-beam evaporation, with the variation of a ferromagnetic material content. Studies of the micromagnetic structure showed a decrease in the size of magnetic domains with an increase of the Co content in CoPt and CoPd films, which is associated with the presence of two magnetic phases in the films. Magneto-optical studies have shown abnormally high Faraday angles and the absence of the Kerr effect for CoPt films, which makes them attractive for practical applications in optics. The minimum coercive field values in magnetic field dependences of magnetization, as compared with other films, were obtained for FePd films, which is also associated with the peculiarities of the magnetic structure.

Методы переключения поляризации излучения в GaAs лазерных диодах

“…Тонкие пленки CoPt, полученные методом электронно-лучевого испарения в вакууме, характеризуются перпендикулярным слою направлением оси легкого намагничивания, коэрцитивными полями до 200 mT (в зависимости от состава пленки) и способностью оставаться намагниченными в отсутствие внешнего магнитного поля при комнатной температуре [17]. Помимо этого, для указанных пленок характерны аномально высокие характеристики эффекта магнитно-кругового дихроизма (МКД), заключающегося в циркулярной поляризации прошедшего света [18].…”

Изменение Температуры Кюри В Пористом Материале

“…Наноструктурированные ферромагнитные материалы являются в настоящее время объектом значительного интереса исследователей [1]. Внимание к таким материалам обусловлено как широким спектром технологических приложений ферромагнитных наноструктур [2], так и массой явлений, представляющих фундаментальный интерес (см., например, [1,3,4]). Одним из параметров, характеризующих устойчивость свойств ферромагнитных материалов, является температура Кюри -температура разрушения магнитной упорядоченности ферромагнетика и его перехода в парамагнитное состояние (фазового перехода второго рода).…”

“…Объектом моделирования является пористый материал с заданной объемной долей пор α. Поры могут иметь достаточно сложную геометрическую конфигурацию [12,13], для описания которой воспользуемся двумя параметрами: эффективным диаметром поры d e f f , численно равным диаметру сферы, объем которой равен объему рассматриваемой поры, и коэффициентом формы k, равным отношению площади поверхности рассматриваемой поры A к площади поверхности сферы равного объема A 0 : k = A/A 0 (более детально подобный подход описан ранее в [12][13][14][15] и не является единственным, см., например, [12,[15][16][17]). Число пор в 1 g материала N por может быть найдено как N por = 6α • 1 g/(πρd 3 e f f ), где ρ -плотность материала, множитель 1 g введен для согласования размерностей; удельная поверхность A s p равна A s p = N por πkd 2 e f f = 6αk • 1 g/(ρd e f f ). Для оценки влияния числа и геометрических характеристик нанопор на температуру Кюри воспользуемся простой закономерностью: связью температуры Кюри материала с его энергией когезии [18], полученной в работах [6][7][8]…”