Аналитическое Решение Задач Эластостатики Односвязного Тела, Нагруженного Неконсервативными Объемными Силами. Теоретическое И Алгоритмическое Обеспечение

Abstract

Изучена возможность построения полнопараметрического аналитического решения задачи о напряженно--деформированном состоянии тела, вызванном воздействием объемных сил. В общем случае Чезаро перемещения в каждой точке тела определяются через объемные силы интегральным выражением с сингулярным ядром. Поэтому при произвольной форме тела его упругое состояние можно построить только численно. Строгое аналитическое решение выписывается в классическом варианте, соответствующем силам потенциального характера. Эти силы являются традиционными объектами механики, но их перечень весьма ограничен. Современный уровень развития науки и техники в мире требует применения сил произвольного характера, которые могут порождаться как на уровне молекулярного взаимодействия, так и взаимодействием электромагнитных полей внутри тела. Они заведомо консервативными не являются. Кроме этого, применение методов возмущений при решении нелинейных задач эластостатики и задач термоупругости создает на каждой итерации асимптотического приближения искусственно порожденные объемные силы полиномиального характера либо силы, достаточно точно аппроксимируемые многочленами. Возможность выписывания строгих или высокоточных частных решений в ходе выполнения итерации оказывает неоценимую услугу расчетчику. Для весьма широкого круга сил, приближаемых полиномами от пространственных координат или, еще у́же, для полиномиальных сил сформирован новый метод построения строгого решения задачи о соответствующем упругом состоянии тела, опирающийся на изоморфизм гильбертовых пространств сил такого рода и им соответствующих упругих состояний (наборов перемещений, деформаций, напряжений). Доказана теорема о существовании изоморфных счетных базисов этих пространств, построены алгоритмы их наполнения. Частное решение задачи об упругом поле от полиномиальных сил строится разложением заданной нагрузки по ортонормированному базису и выписывается достаточно просто в конечном виде, причем в аналитической форме. Поправка от частного решения вносится в граничные условия однородной задачи упругости для тела, после чего строится решение. Его аналитический характер могут обеспечить вычислительные подходы, ориентирующиеся на компьютерные алгебры. Удобным вариантом такого подхода является метод граничных состояний (МГС), имеющий ряд преимуществ перед широко используемыми численными (конечных элементов, граничных элементов, конечных разностей и др.), и один существенный недостаток: вычислительный комплекс МГС не получил конечного завершения. Коротко изложены достоинства МГС и дано его лаконичное описание. Использование подхода МГС принципиально позволяет выписывать полнопараметрическую форму решений для тел произвольной геометрической формы. МГС применен для построения решения задачи о линейно-упругом сплюснутом сфероиде, нагруженном самоуравновешенной системой объемных сил. Решение строилось для двух вариантов нагружения, а именно потенциальными либо непотенциальными силами. Аналитический вариант решения приведен только для поля перемещений (остальные характеристики упругого состояния легко выписываются через определяющие соотношения). Определенный интерес представляет графическая иллюстрация полей напряжений, выполненная при фиксированных значениях параметров.

Modern questions of continuum mechanics – 2021

“…На каждом шаге приближения искусственно возникают объемные силы именно полиномиального характера. Во всех случаях МГСВ продемонстрировал свою эффективность и, более того, позволил иногда выписывать решения, содержащие все параметры задач в явной аналитической форме [7].…”

“…Значения напряжений и деформаций были приняты на основании работы методологии Н.И. Карпенко в работе [7].…”

“…В полученные соотношения (6), (7) входят неизвестные контактные напряжения p y (x), p xy (x). Для их определения построим интегральные уравнения.…”

“…Основываясь на законах теплопроводности, можно определить неоднородное распределение температуры в каждом слое резервуара, учитывая, что каждый слой резервуара обладает своими физическими свойствами. Теплопроводность однородных сферических и цилиндрических конструкций широко рассмотрена в работах [5][6][7][8][9][10]. В решениях данных работ коэффициент теплопроводности является постоянной величиной.…”

“…Из вышенаписанного можно сделать вывод, что наибольшим суммарным счетом АЭ на начальном этапе структурирования (растворения) обладают образцы с наибольшим водоцементным отношением и наименьшим отношением процентного содержания заполнителя к цементу (как в III образце), что и влияет на подвижность бетонной смеси. Следовательно, основным источником АЭ на данном этапе является подвижность бетонной смеси [7], так как здесь характерны постоянная бомбардировка молекулами свободной воды поверхности из-за их броуновского движения, миграция воды и пузырьков газа, микроусадка вследствие испарения воды [8].…”