Vibrational Raman spectra of CdS_x Se_1‐x magic‐size nanocrystals

Abstract

Resonant Raman scattering spectra of ultrasmall (<2 nm) magic‐size nanocrystals (NCs) are reported. The spectra of CdS and CdSx Se1‐x NCs, resonantly excited with 325 nm and 442 nm laser lines, correspondingly, reveal broad features in the range of bulk optical phonons. The relatively large width, ∼50 cm‐1, and downward shift, ∼20 cm‐1, of the Raman bands with respect to the longitudinal optical phonon in bulk crystals and large NCs are discussed based on the breaking of the translational symmetry and bond distortion in these ultrasmall NCs. (© 2011 WILEY‐VCH Verlag GmbH & Co. KGaA, Weinheim)

Influence of wide band gap oxide substrates on the photoelectrochemical properties and structural disorder of CdS nanoparticles grown by the successive ionic layer adsorption and reaction (SILAR) method

“…As is known, the influence of phonon confinement on the line shape in Raman spectra increases with dispersion, ω( k ), of optical phonons. For CdS, where the LO phonon frequency ω slightly depends on the wavevector, the impact of phonon confinement on the shape of spectral lines becomes significant only when the nanoparticles diameter is less than 2 nm [ 25 ]. However, in our experiments, even at N = 5 the NP diameter, estimated from the photosensitivity edge position, exceeds 3 nm [ 26 ].…”

Passivating ligand and solvent contributions to the electronic properties of semiconductor nanocrystals

“…CdSe QDs of comparable diameter are experimentally accessible, 45,46 and their size and shape are controllable. 47 Recently, DFT calculations have been undertaken on larger QD systems; 48,49 however, the additional computational cost of these larger systems makes comprehensive studies, like the present work, unreasonable.…”

“…This is corroborated by recent resonant Raman studies on CdSe nanocrystals where a downshift and broadening of the longitudinal optical phonon band relative to the bulk was attributed to bond distortion. 46,62 The binding energies characterizing the strength of the interaction between the QD surface and different ligands in the gas-phase are given in Table 1, where a negative number indicates favorable binding, as follows from eqn (1). Table 1 also compares our results with previously reported calculations of the binding energies between CdSe and typical ligand molecules.…”

Оптичні Дослідження Надмалих Колоїдних Наночастинок Напівпровідників A2B6 Та Гетерочастинок На Їх Основі

“…Натомiсть, ця смуга є близькою за частотним положенням та пiвшириною до поверхневого оптичного (SO) фонона, що спостерiгався ранiше для НЧ як низькочастотне плече LO-пiка [33,40]. Залежнiсть частоти SO-фонона вiд компонентного складу НЧ CdS x Se 1−x є досить слабкою [33] Крiм зазначених вище ефектiв, деформацiя довжин зв'язкiв та кутiв мiж ними, зумовлена мiнiмiзацiєю енергiї НЧ, а також помiтна змiна її пружних властивостей теж можуть внести внесок у змiщення та уширення фононної смуги КРС [58]. Вимiрювання спектрiв КРС на НЧ CdS x Se 1−x приблизно вдвiчi бiльшого розмiру, якi були отриманi шляхом визрiвання МНК при кiмнатнiй температурi, виявили значно вужчi смуги КРС [59].…”

“…10. Спектри раманiвського розсiювання для CdSxSe 1−x NCs при резонансному збудженнi лазерним випромiнюванням з довжинами хвиль 325 i 442 нм[58] розупорядкованих напiвпровiдникiв. Подiбнiсть фононних спектрiв МНК та спектрiв аморфних матерiалiв може бути пов'язана з тим, що розмiр МНК є близьким до величини близького порядку в аморфному станi -∼ 2 нм для напiвпровiдникiв А 2 В 6 .…”