2010
DOI: 10.1134/s0015462810020134
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Two-dimensional self-similar flows generated by the interaction between a shock and low-density gas regions

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“…对于二维平面激波与固壁处倾斜界面作用,Henderson [3] 借助激波极曲线定性 地讨论了不同激波强度、介质参数下非正规折射波系结构.Abd-El-Fattah [6] 针对带 自由前驱波的非正规折射,假定入射波和透射波后流体速度相等,且将透射波后 高压流体膨胀导致前驱波形成的过程简化为一维流动,建立了透射波和前驱波参 数的理论计算方法,但由于所采用假设相较于实际情况大大简化,计算结果与实 验数据存在较大偏差.Abd-El-Fattah [10] 针对入射波受到波后亚声速稀疏波作用 而逐渐发生弯曲的情形,假定入射波阵面保持平直,建立与入射波和界面的交点 固连的坐标系,利用该坐标系中的流场参数建立入射波和透射波极曲线,假定在 波后稀疏波作用下,流体状态先沿入射波极曲线变化到声速点,然后按照普朗特 -迈耶流动进行膨胀, 其状态曲线与透射波极曲线的交点即为透射波后状态.但是, 在某些情形下,入射波声速点位于透射波极曲线外侧,因此上述两条极曲线无法 相交,解并不存在.对于二维平面激波与直角构型界面作用,Georgievskii [23,24] 假 定入射波、透射波始终保持平直,并且透射波与前驱波在界面处组成双波结构, 忽略波后稀疏波作用,同时将前驱波与入射波作用所形成的五波结构简化为三波 结构,分别利用双波和三波理论求解波阵面信息.…”
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“…对于二维平面激波与固壁处倾斜界面作用,Henderson [3] 借助激波极曲线定性 地讨论了不同激波强度、介质参数下非正规折射波系结构.Abd-El-Fattah [6] 针对带 自由前驱波的非正规折射,假定入射波和透射波后流体速度相等,且将透射波后 高压流体膨胀导致前驱波形成的过程简化为一维流动,建立了透射波和前驱波参 数的理论计算方法,但由于所采用假设相较于实际情况大大简化,计算结果与实 验数据存在较大偏差.Abd-El-Fattah [10] 针对入射波受到波后亚声速稀疏波作用 而逐渐发生弯曲的情形,假定入射波阵面保持平直,建立与入射波和界面的交点 固连的坐标系,利用该坐标系中的流场参数建立入射波和透射波极曲线,假定在 波后稀疏波作用下,流体状态先沿入射波极曲线变化到声速点,然后按照普朗特 -迈耶流动进行膨胀, 其状态曲线与透射波极曲线的交点即为透射波后状态.但是, 在某些情形下,入射波声速点位于透射波极曲线外侧,因此上述两条极曲线无法 相交,解并不存在.对于二维平面激波与直角构型界面作用,Georgievskii [23,24] 假 定入射波、透射波始终保持平直,并且透射波与前驱波在界面处组成双波结构, 忽略波后稀疏波作用,同时将前驱波与入射波作用所形成的五波结构简化为三波 结构,分别利用双波和三波理论求解波阵面信息.…”
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