, ψ(z) = r∈Z+1/2 ψ r z r+1/2 ,ψ(z) = s∈Z+1/2ψ s z s+1/2 (2.2) с разложением по полуцелым модам. Формулы бозонизации имеют вид ψ(z) = :e iφ(z) : = exp − n<0 J n n z −n exp − n>0 J n n z −n e Q z J0 , ψ(z) = :e −iφ(z) : = exp n<0 J n n z −n exp n>0 J n n z −n e −Q z −J0 , (2.3) где J(z) = :ψ(z)ψ(z): = i ∂φ(z) = n∈Z J n z n+1 , [J n , J m ] = nδ n+m,0 , n, m ∈ Z, [J n , Q] = δ n,0 , (2.4) а нормальное упорядочение означает, что все отрицательные моды находятся слева от положительных и операторы Q слева от J 0. Рассмотрим теперь общие вершинные операторы для бозонных полей V ν (z) = : e iνφ(z) : = exp −ν n<0 J n n z −n exp −ν n>0 J n n z −n e νQ z νJ0 ≡ ≡ V − ν (z)V + ν (z)e νQ z νJ0 , (2.5) которые удовлетворяют очевидным соотношениям, вытекающим из формулы Кэмпбелла-Хаусдорфа: V + α (z)V − β (w) = 1 − w z αβ V − β (w)V + α (z), V α (z)V β (w) = z w αβ 1 − w z αβ 1 − z w −αβ V β (w)V α (z). (2.6) Также можно записать равенство V α (z)V β (w) = (z − w) αβ :V α (z)V β (w): .