The decay scheme of 10.1-h Am244

The relation between the quadrupole-octupole deformation and the structure of high-K isomers in heavy even-even nuclei is studied through a reflection asymmetric deformed shell model including a BCS procedure with constant pairing interaction. Two-quasiparticle states with K π = 4 − , 5 − , 6 − , 6 + and 7 − are considered in the region of actinide nuclei (U, Pu and Cm) and rare-earth nuclei (Nd, Sm and Gd). The behaviour of two-quasiparticle energies and magnetic dipole moments of these configurations is examined over a wide range in the plane of quadrupole and octupole deformations (β 2 and β 3 ). In all considered actinide nuclei, the calculations show that there is pronounced sensitivity of the magnetic moments to the octupole deformation. In the rare-earth nuclei, the calculations for 154,156 Gd show stronger sensitivity of the magnetic moment to the octupole deformation than in the other considered cases.

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“…In 244 Cm the K π = 6 + isomeric state is formed by the {ν5/2[622] ⊗ ν7/2[624]} configuration [16]. This nucleus was partly considered in Ref.…”

Section: Numerical Results and Discussionmentioning

confidence: 99%

Magnetic moments of K isomers as indicators of octupole collectivity

Minkov

Walker

2012

Eur. Phys. J. A

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“…The observed half-life of 25 min for 244 Am corresponds to an isomeric state. The ground state was first observed twelve years later [76]. were recorded and γ-ray spectra were measured with a sodium iodide crystal spectrometer.…”

Section: Discovery Of 232−247 Ammentioning

confidence: 99%

Discovery of isotopes of the transuranium elements with 93≤Z≤98

Fry

Thoennessen

2013

Atomic Data and Nuclear Data Tables

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“…在 236 Am 和 240 Np 的 β 衰变的子核 236 Pu 和 240 Pu 中实验上分别观测到了 1.2 µs 1.185 MeV [80] 和 165-ns 1.309 MeV [81] 的同核异能态. 两个同核异能态的组态都指定为 [82,83] . 我们计算的激发能 0.972 MeV 与观测值 1.040 MeV 非常吻合, 支持指定的组态 ν5/2 + [622] ⊗ ν7/2 + [624].…”

Section: 寻找梨形的高 K 同核异能态unclassified

Configuration-constrained total-Routhian-surface models

Fang¹,

Liu²,

Shi³

et al. 2013

Sci. Sin.-Phys. Mech. Astron.

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世纪 50 年代初, Inglis [1] 提出了用于描述变形原子核转动运动的半经典推转壳模型. 这个模型基于量子力学基础, 从微观角度给出了原子核中的核子在科里奥利力 (Coriolis) 作用下的运动规律. 这个模型随着计算机技术的发展而得到不断发展. 在最初的推转壳模型计算中, 原子核的形状被假定不随转动频率而变化 (即: 固定形变计算), 并且不考虑对相互作用. 这样的计算往往不能定量地描述原子核的转动谱实验, 计算的转动惯量的普遍比实验值大 10%-20%. 考虑核子间对关联后, 推转壳模型计算得到很大改进, 能更好地描述原子核集体转动运动, 成功解释了实验观察到的转动惯量回弯现象 (Backbending) [2] . 从 20 世纪 80 年代开始, 为了进一步得到自洽计算, 理论上开始发展含对力的推转位能面计算, 这样可以获得原子核在转动过程中的形状演变信息. 我们在 90 年代, 发展了 "对关联 -形变 -转动" 自洽计算推转位能面计算, 自洽处理了对力的长程部分 (即四极对力) [3, 4] . 在含对力的推转位能面计算中, BCS(Bogoliubov) 对关联处理往往发生数值计算不收敛问题, 尽管 Lipkin-Nogami 方法通过粒子数涨落修正, 改进了数值求解的收敛性, 但这种改进还主要局限于转动晕带. 在高自旋下, 计算往往采用非自洽计算 [5] . 如何计算激发组态及其转动运动是一个长期没有得到很好解决的重要问题. 我们在 90 年代末, 首先发展了 "限制组态的位能面" 计算方法 [6] , 通过跟踪堵塞激发组态的粒子轨道, 实现对任何激发组态的位能面计算, 可以很好计算多准粒子激发态 (Multi-quasiparticle States) 的结构性质, 如: 激发许甫荣等: 原子核限制组态推转位能面能、形变、组态、g 因子、稳定性等, 预言高 K 同核异能态, 这些对研究滴线区和超重区原子核具有特别重要的意义 [7][8][9] . 如何实现内禀激发态的推转位能面计算是一个被长期感兴趣的问题. 曾谨言等人 [10][11][12] 在 20 世纪 80 年代提出了粒子数守恒对方法 (PNC), 并成功用于推转计算. 他们采用轴对称 Nilsson 势, 进行固定形变推转计算, 取得了大量成功的计算成果. 我们把粒子数守恒对方法引进我们的限制组态推转位能面模型中 [13] . 采用含三轴形变的 Woods-Saxon 势和组态跟踪堵塞方法 [6] , 发展了限制组态推转位能面模型 [13] . 发展后的模型可以计算任何激发组态的推转位能面, 从而可以得到组态的转动能谱、形状演变、对关联减弱、跃迁概率、g 因子等性质. 我们限制组态推转位能面计算给出: 形状变化对定量描述激发组态的转动带 (又称边带) 性质具有重要意义. 自洽描述形状演变和对关联变化是组态限制推转位能面计算的最大优点. 我们将在下面各节讨论该模型的发展和主要的计算结果.

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The decay scheme of 10.1-h Am244

Cited by 22 publications

References 17 publications

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Discovery of isotopes of the transuranium elements with 93≤Z≤98

Configuration-constrained total-Routhian-surface models

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