“…Численное решение сформулированной выше граничной задачи (2), (9) получим методом дискретных источников (МДИ)[7,8]. Точность численных расчетов сформулированной выше задачи рассеяния оценивалась нами путем вычисления невязки граничных условий: точках контура цилиндра, лежащих по середине между двумя точками коллокации, где невязка достигает своего максимального значения max( ) (т. е. задачи, которая решалась в точках контура цилиндра, лежащих по середине между двумя точками коллокации, где невязка достигает Нормированный поперечник рассеяния структуры при угле падения плоской ТМ поляризованной волны φ0=0 в отсутствии потерь золота 0 = и при радиусе золотого цилиндра a = 50 нм; радиус оболочки из стекла полагался равным: кривая 1b = 60 нм; кривая 2b = 70 нм; кривая 3b = 80 нм; кривая 4b = 90 нм; кривая 5b = 100 нм Рассмотрим сначала случай, когда плоска ТМ поляризованная волна падает на структуру изображенную на рис.…”