Raman spectra of metallic and semiconducting metal hexaborides (MB6)

Ishii, M.; Aono, Masakazu; Muranaka, Shigetoshi; Kawai, Shichio

doi:10.1016/0038-1098(76)90544-5

Cited by 59 publications

(35 citation statements)

References 9 publications

Supporting

Mentioning

Contrasting

Unclassified

Order By: Relevance

“…1 представлены поляризованные спектры КРС ZrB 12 , полученные при двух температурах для моно-кристалла с естественным содержанием изотопов. Спек-тры КРС восприимчивости χ ′′ (ω) получены делением интенсивности на (n(ω, T ) + 1), где n(ω, T ) -фактор Бозе−Эйнштейна.…”

Section: результаты и обсуждениеunclassified

“…К классу каркасных систем относятся гексабориды и додекабориды переходных и редкоземельных металлов. Металлические додекабориды ZrB 12 и LuB 12 кристал-лизуются в структуре UB 12 (пространственная группа Fm3m). Атом металла расположен в центре усеченного октаэдра B 24 .…”

Section: Introductionunclassified

“…Эти соединения обладают существенно различными температурами перехода в сверхпроводя-щее состояние: T c = 6 K для ZrB 12 [4] и T c = 0.42 K для LuB 12 [5]. Данные тепловой [6] и оптической [7,8] спектроскопии позволяют предположить, что такая раз-ница обусловлена более сильной связью акустических фононов (колебаний атомов металла) с электронами в случае ZrB 12 . Оценка частоты акустических фононов в ZrB 12 на основе этих экспериментов дает значение ω ∼ 14−15 meV (∼ 117 cm −1 ).…”

Section: Introductionunclassified

“…Значительный ангармо-низм этих колебаний предполагался на основе большого значения макроскопического коэффициента Грюнайзена (γ ∼ 4), полученного из измерений теплоемкости и теплового расширения. Нейтронные ислледования ZrB 12 и LuB 12 показали, что в обеих системах акустиче-ские моды имеют узкое распределение частот: вблизи 17.5 meV (∼ 140 cm −1 ) в ZrB 12 и 14 meV (∼ 115 cm −1 ) в LuB 12 [9][10][11].…”

Section: Introductionunclassified

“…Эти коле-бания в принципе могут наблюдаться в однофононных и двухфононных спектрах комбинационного рассеяния света (КРС) боридов. Кроме разрешенных правилами отбора для идеальных структур пиков в гексаборидах и додекаборидах наблюдается ряд особенностей, относи-тельно идентификации которых нет единого мнения [12][13][14][15][16][17][18][19]. Часть из них связана с двухфононным рассеянием, на что указывает наблюдение пиков вблизи удвоенной частоты мод E g и A 1g (2000−2500 cm −1 ) во всех боридах.…”

Section: Introductionunclassified

See 4 more Smart Citations

Аномальные низкочастотные фононы в ZrB-=SUB=-12-=/SUB=-

Поносов¹

2017

Физика Твердого Тела

View full text Add to dashboard Cite

Исследовано влияние давления и температуры на низкочастотные линии (100-300 сm-1) в спектрах комбинационного рассеяния света монокристаллов ZrB12 и LuB12. Эти особенности идентифицированы как однофононные и двухфононные возбуждения акустических ветвей фононного спектра. В ZrB12 наблюдаемые спектры более структурированы и свидетельствуют о развитии фононных аномалий при понижении температуры. Несмотря на то, что низкочастотные особенности фононного спектра в ZrB12 обладают большим изотермическим коэффициентом Грюнайзена, их изобарический коэффициент Грюнайзена имеет отрицательную величину. Это указывает на большие вклады ангармонизма четвертого порядка, намного превосходящие объемные эффекты. Появление узких линий в области 155-175 cm-1 при T<100 K предполагает возможность структурного перехода при неполном смягчении решетки. Работа выполнена в рамках государственного задания ФАНО России (тема Электрон, 01201463326) при частичной поддержке РФФИ (грант N 14-02-00952). Работа частично выполнена с использованием оборудования центра коллективного пользования "Состав вещества" ИВТЭ УрО РАН. DOI: 10.21883/FTT.2017.06.44488.413

show abstract

Section: результаты и обсуждениеunclassified

Section: Introductionunclassified

See 3 more Smart Citations

Аномальные низкочастотные фононы в ZrB-=SUB=-12-=/SUB=-

Поносов¹

2017

Физика Твердого Тела

View full text Add to dashboard Cite

show abstract

Lithium‐ion Mobility in Li₆B₁₈(Li₃N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li₆B₁₈(Li₃N)_1−x(Li₂O)_x

et al. 2023

View full text Add to dashboard Cite

All‐solid‐state batteries are promising candidates for safe energy‐storage systems due to non‐flammable solid electrolytes and the possibility to use metallic lithium as an anode. Thus, there is a challenge to design new solid electrolytes and to understand the principles of ion conduction on an atomic scale. We report on a new concept for compounds with high lithium ion mobility based on a rigid open‐framework boron structure. The host–guest structure Li6B18(Li3N) comprises large hexagonal pores filled with ∞1[ ${{}_{{\rm { \infty }}}{}^{{\rm { 1}}}{\rm { [}}}$ Li7N] strands that represent a perfect cutout from the structure of α‐Li3N. Variable‐temperature 7Li NMR spectroscopy reveals a very high Li mobility in the template phase with a remarkably low activation energy below 19 kJ mol−1 and thus much lower than pristine Li3N. The formation of the solid solution of Li6B18(Li3N) and Li6B18(Li2O) over the complete compositional range allows the tuning of lithium defects in the template structure that is not possible for pristine Li3N and Li2O.

show abstract

Lithium‐ion Mobility in Li₆B₁₈(Li₃N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li₆B₁₈(Li₃N)_1−x(Li₂O)_x

et al. 2023

View full text Add to dashboard Cite

All-solid-state batteries are promising candidates for safe energy-storage systems due to nonflammable solid electrolytes and the possibility to use metallic lithium as an anode. Thus, there is a challenge to design new solid electrolytes and to understand the principles of ion conduction on an atomic scale. We report on a new concept for compounds with high lithium ion mobility based on a rigid open-framework boron structure. The host-guest structure Li 6 B 18 (Li 3 N) comprises large hexagonal pores filled with ∞ 1 ½Li 7 N] strands that represent a perfect cutout from the structure of α-Li 3 N. Variable-temperature 7 Li NMR spectroscopy reveals a very high Li mobility in the template phase with a remarkably low activation energy below 19 kJ mol À 1 and thus much lower than pristine Li 3 N. The formation of the solid solution of Li 6 B 18 (Li 3 N) and Li 6 B 18 (Li 2 O) over the complete compositional range allows the tuning of lithium defects in the template structure that is not possible for pristine Li 3 N and Li 2 O.

show abstract

Raman spectra of metallic and semiconducting metal hexaborides (MB6)

Cited by 59 publications

References 9 publications

Аномальные низкочастотные фононы в ZrB-=SUB=-12-=/SUB=-

Аномальные низкочастотные фононы в ZrB-=SUB=-12-=/SUB=-

Lithium‐ion Mobility in Li₆B₁₈(Li₃N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li₆B₁₈(Li₃N)_1−x(Li₂O)_x

Lithium‐ion Mobility in Li₆B₁₈(Li₃N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li₆B₁₈(Li₃N)_1−x(Li₂O)_x

Contact Info

Product

Resources

About

Raman spectra of metallic and semiconducting metal hexaborides (MB6)

Cited by 59 publications

References 9 publications

Аномальные низкочастотные фононы в ZrB-=SUB=-12-=/SUB=-

Аномальные низкочастотные фононы в ZrB-=SUB=-12-=/SUB=-

Lithium‐ion Mobility in Li6B18(Li3N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li6B18(Li3N)1−x(Li2O)x

Lithium‐ion Mobility in Li6B18(Li3N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li6B18(Li3N)1−x(Li2O)x

Contact Info

Product

Resources

About

Lithium‐ion Mobility in Li₆B₁₈(Li₃N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li₆B₁₈(Li₃N)_1−x(Li₂O)_x

Lithium‐ion Mobility in Li₆B₁₈(Li₃N) and Li Vacancy Tuning in the Solid Solution Li₆B₁₈(Li₃N)_1−x(Li₂O)_x