Properties of an adjustable quarter-wave system under conditions of multiple beam interference

Bibikova, Evelina; Кундикова, Н. Д.

doi:10.1364/ao.52.001852

Cited by 8 publications

(3 citation statements)

References 12 publications

(17 reference statements)

Supporting

Mentioning

Contrasting

Unclassified

Order By: Relevance

“…Это позволяло избежать паразитных дифракционных явлений, как это было бы при использовании экрана, перекрывающего половину линзы [2]. Для получения циркулярно поляризованного света лазерный луч распространялся через призму Глана и составную четвертьволновую систему [8], состоящую из двух слюдяных пластинок. Поляризационные параметры пластинок были предварительно измерены с большой точностью, что позволило рассчитать и настроить систему для получения лево-и правоциркулярно поляризованного излучения с точностью 0,99 %.…”

Section: рис 1 схема экспериментальной установки а) B) рис 2 светunclassified

Geometric Spin Hall Effect for Gaussian Beam

Al-wassiti¹,

Bibikova²

2016

MMPh

View full text Add to dashboard Cite

Исследован геометрический спиновый эффект Холла для ассиметрично сходящегося полного пучка Гаусса в новых экспериментальных условиях. Компьютерные методы обработки изображения позволили получить значение сдвига «центра тяжести» интенсивности z-компоненты в перетяжке светового пучка 3,0±0,5 мкм.Ключевые слова: спиновый эффект Холла, поперечный сдвиг перетяжки Введение Спиновый и орбитальный моменты фотона принято связывать с поляризацией и траекторией распространения света соответственно. Известно, что в неоднородной или анизотропной среде эти моменты взаимозависимы. Это взаимодействие принято называть спин-орбитальным взаимодействием или оптическим спиновым эффектом Холла для света.Подобный эффект наблюдается и в свободном пространстве, то есть вне зависимости от взаимодействия света с веществом. Этот эффект известен как геометрический спиновый эффект Холла. Впервые он был теоретически предсказан в работе [1], в которой показано, что при смене знака циркулярности циркулярно поляризованного ассиметрично сходящегося пучка Гаусса в плоскости перетяжки происходит сдвиг его «центра тяжести» в направлении, поперечном оси распространения света. Величина смещения мала и составляет значение порядка радиуса перетяжки пучка. Было показано, что наблюдение этого эффекта возможно в следующей схеме. Плоская циркулярно поляризованная волна распространяется в направлении ОZ и падает на линзу. Если перекрыть половину сходящегося монохроматического циркулярно поляризованного пучка непрозрачной заслонкой (y < 0), то у него появляется нескомпенсированная E z -компонента, распределение интенсивности которой при смене знака циркулярной поляризации претерпевает поперечное смещение в направление ОX.Первые наглядные результаты экспериментального обнаружения сдвига перетяжки пучка были представлены в работе [2]. Для формирования сходящегося пучка использовался короткофокусный объектив. С помощью специального экрана пучок перекрывался наполовину. Для визуализации светового пучка в область перетяжки помещалась рассеивающая среда (синтетический опал). В направлении, перпендикулярном оси светового пучка, наблюдалось рассеяние света, вызванное только z-компонентой светового поля. Оптическая система давала изображение фокальной перетяжки, которое записывалось на фотопластинку. Таким образом были получены фотографии пучка, сформированного вследствие рассеяния z-компоненты, для случая лево-и правоциркулярно поляризованного света, визуальное сравнение которых позволило судить о величине сдвига z-компоненты.Для той же схемы распространения света была предложена обобщенная теория [3], которая применима к пучку с произвольным распределением интенсивности в поперечном сечении. Рассчитана величина сдвига «центра тяжести» в общем случае. Также показано, что одинаковый по значению сдвиг «центра тяжести» сходящегося пучка имеет место во всех сечениях, а не только в плоскости перетяжки. Экспериментально наблюдение сдвига возможно только в фокальной плоскости, поскольку величина сдвига порядка величины перетяжки. Точность теоретических расчётов в работах [1,...

show abstract

Section: рис 1 схема экспериментальной установки а) B) рис 2 светunclassified

Geometric Spin Hall Effect for Gaussian Beam

Al-wassiti¹,

Bibikova²

2016

MMPh

View full text Add to dashboard Cite

show abstract

“…Here, TLA is the Jones matrix of a linear amplitude anisotropy, F is the relative absorption of two linear orthogonal components of the electric vector, 0 ≤ F ≤ 1 [18,19].…”

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

New ellipsometric approach for determining small light ellipticities

Al-wassiti¹,

Bibikova²,

Кундикова³

2017

Preprint

View full text Add to dashboard Cite

We propose a precise ellipsometric method for the investigation of coherent light with a small ellipticity. The main feature of this method is the use of compensators with phase delays providing the maximum accuracy of measurements for the selected range of ellipticities and taking into account the interference of multiple reflections of coherent light. The relative error of the ellipticity measurement in the range of 7.5 × 10 −4 ÷ 4.5 × 10 −3 does not exceed 2%.

show abstract

“…The radiation of the first laser passes through semi-transparent mirror SM1 and is divided into two beams. The transmitted part of the beam is sent to the polarizing system consisting of polarizer P1 and adjustable quarter-wave plate QWP [50], which is then used as probe beam I pr . Circularly polarized probe beam I pr is focused by lens L1 at the input end of the fiber at angle ϑ = 9.7 • to the fiber axis.…”

mentioning

confidence: 99%

Joint effect of polarization and the propagation path of a light beam on its intrinsic structure

Abdulkareem¹,

Кундикова²

2016

Opt. Express

View full text Add to dashboard Cite

The well-known effects of the spin-orbit interaction of light are manifestations of pair mutual influence of the three types of the angular momentum of light, namely, the spin angular momentum, the extrinsic orbital angular momentum and the intrinsic orbital angular momentum. Here we propose the convenient classification of the effects of the spin-orbit interaction of light and we observe one of the new effects in the frame of this classification, which is determined by the joint influence of two types of the angular momentum on the third type of the angular momentum, namely, the influence of the spin angular momentum and the extrinsic orbital angular momentum on the intrinsic orbital angular momentum. We experimentally studied the propagation of circularly polarized light through an optical fiber coiled into a helix. We have found that the spin angular momentum and the helix parameters affect the spatial structure of the radiation transmitted through the optical fiber. We found out that the structure of the light field rotates when changing the sign of circular polarization. The angle of rotation depends on the parameters of the helix. The results can be used to develop the general theory of spinning particles and can find application in metrology methods and nanooptics devices. Structured light beams carry three types of angular momentum [1][2][3][4]. The spin angular momentum is associated with polarization, the extrinsic orbital angular momentum is determined by the propagation path of the light beam, and the intrinsic orbital angular momentum is determined by the structure of the light field of the beam [3]. The effect of one of the angular momenta on another angular momentum leads to the spin-orbit interaction of light (a photon) [5,6]. There are six variants of such effects.The spin angular momentum affects the extrinsic orbital angular momentum, the effect can be observed as the longitudinal shift of the centroid of a linearly polarized light beam and the transverse shift of the centroid of a circularly polarized light beam at reflection and refraction and in focused light beams. These shifts are known as the Goos-Hanchen shift [7], the Imbert-Fedorov shift [8][9][10], the Hall effect for light [11], the optical Magnus effect [12] and the shift of the beam waist [13][14][15].The extrinsic orbital angular momentum affects the spin angular momentum, the effect manifests itself as the rotation of the linear polarization of light when changing * kundikovand@susu.ru the light propagation path [16][17][18][19]. The effect is known as the Rytov-Vladimirski-Berry-Chao-Wu-Tomita geometric polarization rotation. It can be observed in a single mode fiber, coiled into a helix [20], or in a multimode optical fiber [21].The intrinsic orbital angular momentum affects the extrinsic orbital angular momentum, the effect manifests itself as the shift of the centroid of a vortex light beam under reflection and refraction [3,[22][23][24].The extrinsic orbital angular momentum affects the intrinsic orbital angular momentum, t...

show abstract

Properties of an adjustable quarter-wave system under conditions of multiple beam interference

Cited by 8 publications

References 12 publications

Geometric Spin Hall Effect for Gaussian Beam

Geometric Spin Hall Effect for Gaussian Beam

New ellipsometric approach for determining small light ellipticities

Joint effect of polarization and the propagation path of a light beam on its intrinsic structure

Contact Info

Product

Resources

About