Mesonic fluctuations in a nonlocal Nambu–Jona-Lasinio model

Plant, Robert S.; Birse, Michael C.

doi:10.1016/s0375-9474(01)01669-4

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“…This correction can be derived systematically in an expansion in the inverse number of colors (1/N c ) to next-to-leading order [38,[41][42][43][44][45][46]. The relevant diagram is shown in fig.…”

Section: Including the ππ-Decay Width Of The σ-Mesonmentioning

confidence: 99%

Chiral restoration effects on the shear viscosity of a pion gas

2012

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We investigate the shear viscosity of a pion gas in relativistic kinetic theory, using the Nambu-JonaLasinio model to construct the pion mass and the ππ-interaction at finite temperature. Whereas at low temperatures the scattering properties and, hence, the viscosity are in agreement with lowestorder chiral perturbation theory, we find strong medium modifications in the crossover region. Here the system is strongly coupled and the scattering lengths diverge, similarly as for ultra-cold Fermi gases at a Feshbach resonance. As a consequence, the ratio η/s is found to be strongly reduced as compared to calculations without medium-modified masses and scattering amplitudes. However, the quantitative results are very sensitive to the details of the applied approximations.

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Section: Including the ππ-Decay Width Of The σ-Mesonmentioning

confidence: 99%

Chiral restoration effects on the shear viscosity of a pion gas

2012

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“…In fact, the model derivations of effective chiral quark models, such as the instanton-liquid model [14,37], or the resummations of rainbow diagrams in the Schwinger-Dyson approach [38,39], lead in a natural way to non-local models [15]. Their applications range from the meson sector [22,23,40,41], through quark matter at non-zero temperature [42] and baryon number [26,43,44,45], chiral solitons [24,25], to applications in exclusive processes in QCD [27,28]. º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º º ...…”

Section: Model With the Non-local Regulatorunclassified

Approximating chiral quark models with linear σ-models

Broniowski

Golli

2003

Nuclear Physics A

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We study the approximation of chiral quark models with simpler models, obtained via gradient expansion. The resulting Lagrangian of the type of the linear σ-model contains, at the lowest level of the gradient-expanded meson action, an additional term of the form 1 2 A(σ∂ µ σ + π∂ µ π) 2 . We investigate the dynamical consequences of this term and its relevance to the phenomenology of the soliton models of the nucleon. It is found that the inclusion of the new term allows for a more efficient approximation of the underlying quark theory, especially in those cases where dynamics allows for a large deviation of the chiral fields from the chiral circle, such as in quark models with non-local regulators. This is of practical importance, since the σ-models with valence quarks only are technically much easier to treat and simpler to solve than the quark models with the full-fledged Dirac sea.

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“…The regulator makes the theory finite to all orders in the loop expansion and leads to small next-to-leading order corrections [15]. This model has been phenomenologically very successful to describe mesons [13,15,16] and baryons [17,18] in vacuum. More applications can be found in Refs.…”

Section: Introductionmentioning

confidence: 99%

The nuclear matter stability in a non-local chiral quark model

Rezaeian

Pirner

2006

Nuclear Physics A

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We study the stability of the nuclear matter in a non-local Nambu-Jona-Lasinio model. We work out the equation of state in a relativistic Faddeev approach where we take into account the internal structure of nucleon. We show that the binding energy saturates when the nucleon as a composite particle made of quarks is incorporated.After truncation of the two-body channels to the scalar and axial-vector diquarks, a relativistic Faddeev equation for nucleon bound states in medium is solved in the covariant diquark-quark picture. We investigate the nucleon properties in the nuclear medium such as the role of diquarks within the nucleon and the in-medium modification of the nucleon mass and size.PACS numbers: 12.39. Ki,12.39.Fe,21.65.+f,24.85.+p Keywords: Non-local Nambu-Jona-Lasinio model, nuclear matter stability, quark-diquark structure of the nucleon, quark matter

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Mesonic fluctuations in a nonlocal Nambu–Jona-Lasinio model

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Chiral restoration effects on the shear viscosity of a pion gas

Chiral restoration effects on the shear viscosity of a pion gas

Approximating chiral quark models with linear σ-models

The nuclear matter stability in a non-local chiral quark model

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