Rep1 le 12 juillet 1974Lorsqu'on utilise un tenseur d'impulsion-energie asymktrique T i j dans la formulation covariante relativiste de la conservation du moment angulaire a six composantes, et qu'on particularise cette formulation en style Newtonien (intigrales initiale et finale a temps constants t et t + dt, origine des instants points simultanke avec (), une compensation de termes a lieu qui substitue le flux d'energie T4" a la densite d'impulsion Ta4.On donne trois applications de ce resultat general. Si T i J est le tenseur de Maxwell-Minkowski, la densite d'impulsion D x B est remplacee integralement par le flux d'6nergie E x H, ou en d'autres termes, I'impulsion de Minkowski rrhvlc du photon par l'impulsion d'Abraham l~v/n,c (net n, = n cos 0, indices du dioptre dans les directions normale aux plans Cquiphase et parallele au rayon extraordinaire). C'est une solution g6n6rale au paradoxe des deux impulsions du photon dans les milieux refringents.Un probleme analogue existe au sein de I'onde Cvanescente de Fresnel associCe a la reflexion totale, en relation avec les decalages de Coos-Hanchen et dYImbert. Sa resolution est identique, mais utilise le tenseur canonique de de Broglie et GChCniau (le tenseur de Maxwell-Minkowski Ctant symktrique dans le vide n'est pas utilisable).Un troisieme probleme similaire est celui de l'impulsion p = c -' i $ V d l 'cachCe' dans un champ electrique E = a V (effet Penfield-Haus). En termes de densitis I'on voit apparaitre le flux d'energie Vj au lieu de la densite d'impulsion qA attendue u priori (A, iV: 4 potentiel, j, iq: densite de courant). La resolution du paradoxe utilise cette fois le tenseur d'impulsion-Cnergie Akj' ou Akj' -(1/2)A'j,6k'.When an asymmetrical momentum-energy tensor TlJ is used in the relativistic covariant formulation of the six component angular momentum conservation, and when this formulation is particularized in Newtonian style (initial and final integrals at constant times t and t + dt, origin of point instants simultaneous with t), there is a compensation of terms which substitutes the energy flux T4" for the momentum density TU4.Three applications of this general result are given. If T i J is the Maxwell-Minkowski tensor, the integrated momentum density D x B is fully replaced by the energy flux E x H, or in other terms, the Minkowski momentum of the photon nhvlc is replaced by the Abraham momentum l~v/n,c (n and n, = n cos 0 are the refractive indices of thediopter for the directions normal to theequiphaseplanes and parallel to theextraordinary ray). This is a general solution of the photon two momenta paradox for refringent media.An analogous problem exists for the Fresnel evanescent wave associated with total reflection, in relation to the Coos-Hanchen and Imbert shifts. The solution is identical, but uses the de Broglie and G6hCniau canonical tensor (the Maxwell-Minkowski tensor, being symmetrical in vacuum, cannot be used).Can. J. Phys. Downloaded from www.nrcresearchpress.com by University of Otago on 12/26/14For personal use only.A third...