High power Raman-converter based on H₂-filled inhibited coupling HC-PCF

Sub-40 fs pulses at 1.8 µm and MHz repetition rates by chirp-assisted Raman scattering in hydrogen-filled hollow-core fiber

“…Offering low transmission loss, tight field confinement and pressure-tunable dispersion, these fibres are extremely advantageous for boosting nonlinear effects in gases 12,13 . HC-PCFs filled with hydrogen have been shown to be highly efficient for down-shifting laser light by 18 THz (rotational SRS) 14 or 125 THz (vibrational) 15 , in the latter case allowing access to the 1.8-2 µm region with commonly available 1 μm pump lasers. Recent studies have reported generation of subpicosecond Stokes pulses in gas-filled HC-PCF 16,17 .…”

Полые Револьверные Световоды (Свойства, Технология, Применения)

“…В частности, на основе кварцевых РС продемонстрированы ВКР-лазеры, генерирующие на длинах волн от 2,9 до 4,4 мкм [42,43,49]. В большинстве работ газовые волоконные лазеры создаются по безрезонаторной однопроходной схеме [5,[50][51][52][53]. Благодаря высокой локализации излучения в сердцевине (d~5-50 мкм) на протяжении всей длины световода (~1-10 м), полые световоды, заполненные активным газом, обеспечивают усиление за один проход, достаточное для развития генерации из квантовых шумов.…”

“…Благодаря высокой локализации излучения в сердцевине (d~5-50 мкм) на протяжении всей длины световода (~1-10 м), полые световоды, заполненные активным газом, обеспечивают усиление за один проход, достаточное для развития генерации из квантовых шумов. Таким образом, однопроходная схема позволяет реализовывать эффективные газовые волоконные лазеры (ГВЛ) на основе как ВКР [5,50,52], так и инверсии населенностей [51]. Создание резонатора для ГВЛ на сегодняшний день остается технически сложной задачей, поскольку для полых световодов отсутствуют такие компоненты, как волоконные ответвители и аналоги волоконных брэгговских решеток.…”

Revolver Hollow Core Optical Fibers

“…Due to strong localization of light in their core (MFD~5 ÷ 50 µm) along the entire length of the fiber (~1 ÷ 10 m) active gas-filled HCFs provide a single-pass gain that is sufficient for laser radiation build-up from quantum noise. Thus, a single-pass scheme allows for one to realize efficient GFLs that are based on both SRS [51][52][53][54] and population inversion [55]. Designing a cavity for GFLs remains a challenging problem because there are neither fiber couplers nor analogues of fiber Bragg gratings for hollow-core fibers.…”

“…In most studies, gas fiber lasers are constructed in a cavity-free, single-pass scheme [5,51,[53][54][55]. Due to strong localization of light in their core (MFD~5 ÷ 50 µm) along the entire length of the fiber (~1 ÷ 10 m) active gas-filled HCFs provide a single-pass gain that is sufficient for laser radiation build-up from quantum noise.…”