Elastic and inelastic scattering of 14.2 MeV neutrons from6Li and the optical model

Abbondanno, U.; Giacomich, R.; Granata, L.; Lagonegro, M.; Poiani, G.

doi:10.1007/bf02819047

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“…The peak corresponding to the 2.18 MeV state is distinctly resolved from the elastic peak. This peak, however, contains the contribution from continuum neutrons produced by the 6 Li(n, dn) 4 He reaction, shown by the dashed line in the figure, which was estimated by assuming an elliptic energy distribution derived from three-body phase space calculation. No distinct peaks due to higher excited states were observed at any scattering angle.…”

Section: Ill Experimental Resultsmentioning

confidence: 99%

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Scattering of 14.1 MeV Neutrons by 6Li, 7Li, 9Be, 10B and 11B

Hyakutake

Sonoda

Katase

et al. 1974

J. Nucl. Sci. Technol.

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Using a time-of-flight spectrometer, the differential cross sections were measured for the elastic and inelastic scattering of 14.1 MeV neutrons by 6 Li, 7 Li, 9 Be, 10 B and "B. In the case of elastic scattering by 7 Li and 10 B, correction was applied to subtract the contribution of inelastic scattering from the unresolved first excited state, after which, the elastic scattering data were compared with predictions based on the optical model. The potential parameters derived with a seven-parameter search yielded angular distributions agreeing with the present experimental data. The expressions for these parameters are presented as a function of mass number.The experimental data on inelastic scattering were analyzed with the distorted wave Born approximation. The deformation parameters were estimated to be nearly equal to or larger than unity for these nuclei.

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Section: Ill Experimental Resultsmentioning

confidence: 99%

“…The time-of-flight (TOF) technique using the associated-particle method was adopted for measuring the energy spectra of the scattered neutrons. Neutrons of 14.1 MeV were produced by means of the T(d, n) 4 He reaction.…”

Section: Methodsmentioning

confidence: 99%

Scattering of 14.1 MeV Neutrons by 6Li, 7Li, 9Be, 10B and 11B

Hyakutake

Sonoda

Katase

et al. 1974

J. Nucl. Sci. Technol.

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“…Comme le potentiel coulombien a une longue portée, on néglige les termes non locaux introduits par l'antisymétrisation ; seules interviennent les interactions coulombiennes directes entre le proton incident et les protons du noyau cible. 15 MeV dans le système du centre de masse ; les résultats apparaissent dans la figure 3. Une comparaison avec des déphasages extraits de résultats expérimentaux est possible jusqu'à 5 MeV.…”

Section: Figunclassified

“…La figure 7 présente une courbe de section efficace différentielle à une énergie de 12,2 MeV dans le système du centre de masse ; c'est-à-dire à une énergie de 14,2 MeV dans le laboratoire, énergie pour laquelle on possède les résultats de Abbondanno et coll. [15]. 5.…”

Section: Figunclassified

La diffusion élastique nucléon-6Li

Laskar

Rémaud

1973

J. Phys. France

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Le potentiel nucléon-nucléon utilisé pour l'étude microscopique de la diffusion élastique nucléon -6Li est un potentiel central de forme gaussienne. La fonction d'onde totalement antisymétrisée du noyau cible est tirée du modèle en couches des noyaux du type (1 s)A (1 p) A'. Les corrélations entre nucléons, nécessaires pour rendre compte des caractéristiques du 6Li, sont introduites par la méthode des groupes de résonance. Ceci permet de retrouver l'énergie de liaison du noyau, l'énergie de liaison du deutéron avec le groupe 4He et, à une précision moindre, la valeur quadratique moyenne du rayon du 6Li. Les phases calculées pour p-6Li sont en bon accord avec celles tirées des données expérimentales. Pour p-6Li et n-6Li dans la voie de spin 3/2 et L = 1, une résonance permet de mettre en évidence un niveau 4P. Le potentiel utilisé étant central, ce niveau se situe entre les niveaux 4P5/2 et 4P3/2 trouvés expérimentalement. Pour n-6Li, une résonance apparaît à 10,1 MeV dans la voie S = 1/2, pour L = 0 ; c'est le niveau (1/2)+ prévu théoriquement mais non encore localisé

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