Einwellige gekoppelte Schwingungssysteme

Abstract

439 3, l%m.wellJge gekoppelts Schw4n.gungs~stsme; vort A Zf r e d E a Zci 7cm e. (Fortsetzung von Ann. d. Phys. 42 S. 1001. 1913.) Durchgehende benutzte Bezeichnungen: freien (ungekoppelten) Teilsysteme; a,, 6, and b, , 4: Diimpfungekonstanten und logar. Dekremente der nl, %: Kreisfrequenzen der ungedimpften freien Systeme; Y, , v,: Kreiefrequenzen der gediimpften freien Systeme; 8', 6" and b ' , b": Diimpfungskonstanten und logar. Dekremente (der Hauptschwingungen) des gekoppelten Systems; Y', Y" : Kreisfrequenzen der Hauptschwingungen des gedlmpften Koppelungsaystems ; Q~, 4%; u1 u,; a,, 4 , : Wiensche Koppelungskoefhienten: KQ, KO, K&: Koppelungsparameter (magnetischer gulvanischer , elektrischer) ; h: Verstimmung (Frequenzverhiiltnis) %/pal ; 6 : Verhaltnis der Dimpfungen c&/ a, ; B': Vgl. Gl. (66) auf S. 447. x : Koeffizient zur Unterscheidung der drei Fiille A , B und C; Fall A ( x = 1): gleiche Frequenzen und Dampfungen der Hauptsehwin-FallB (x > 1): ungleiche Frequenzen, gleiche Dampfung gungen dee ge-Meine unter gleichem Titel im Jahre 1913 in dieser Zeitschrift l) erschienene Abhandlung ist bisher unvollendet geblieben. Von den dort angekundigten drei Teilen ist nur der erste, mathematisohe vollstlndig erschienen, von dem zweiten, allgemeinphysikalischen Teil nnr der erste Abschnitt der Systeme mit rein magnetischer bzw. Beschleunigungskoppelung behandelt. Der dritte speziell physikalische Teil, der Anwendung der abgeleiteten Satze auf einzelne besondere Systeme bringen sollte, fehlt ganz.Die hier vorliegende Arbeit sol1 nun die Fortsetzung und Erggnzung der fuheren bilden. Jedoch wird der angekundigte dritte, spesielle physikalische Teil hier wegfdlen und in anderer Fall C(x< 1): gleiche Frequenz, nngleiche Diimpfungen 1 koppelten Systems. Einleituny.