Die elektrischen Eigenschaften des Kondo-Supraleiters (La, Ce)Al2

Abstract

The Electrical Properties of the Kondo-Superconductor L(_L_ ~, Ce)A12In the ternary alloy (La, Ce)A12 the Kondo anomalies due to the Cerium impurities are studied in the normal and superconducting state. A vanishing of superconductivity in certain (La, Ce)A12 alloys below a second transition temperature has been observed for the narrow range of 0.6-0.7 at% Ce-additions. The transition back into the norreal state has been observed by means of dc-conductivity and low frequency mutual inductance measurements down to 30 inK. Curves of the upper critical field versus temperature show a maximum at finite temperatures even for lower Ce-concentrations. The temperature dependence of the pair-breaking parameter has been deduced empiricaily from the upper critical field curves, assuming additive pair breaking theory. In contradiction to the theory no decrease of the pair-breaking parameter for T-* 0 can be observed. Therefore the reentrance of superconductivity at ultra low temperatures cannot be expected.

Magnetoresistance and de Haas‐van Alphen Effect in LaAl2

“…Among these the Kondo superconductor (La, Ce)Al, was of special interest, because on this system the striking phenomenon of re-entrant superconductivity was established experimentally for the first time [l, 21. Meanwhile a large number of low-temperature anomalies has been observed in the normal state on (La, Ce)Al,: in the resistivity [3], magnetoresistance [4], susceptibility [5], specific heat [6J, and thermoelectric power [TI.…”

Síntesis y caracterización luminiscente y magnética de partículas multifuncionales de YBCO@OT

“…Entre las características más interesantes exhibidas por los superconductores Kondo se encuentran la rápida supresión de la T c en función de la concentración de impurezas (La 1−x Gd x , La 3−x Gd x y La 1−x Gd x Al 2 [12,114,115]), superconductividad sin brecha de energía (películas delgadas de In 1−x Fe x [116]) y superconductividad reentrante (La 1−x Ce x , La 1−x Ce x Al 2 y La 1−x Th x Ce [13,15,68,[70][71][72]).…”

“…Ambos métodos de medición muestran la transición superconductora a T c1 = 1,2 K y el retorno al estado de conducción normal alrededor de T c2 = 0,15 K. b) Resistividad eléctrica específica en función del log(T) para el caso sin campo (superconductor reentrante) y la influencia del campo aplicado en las dos transiciones; Metal normal-Superconductor y Superconductor-Metal normal. La aparición de la segunda temperatura crítica T c2 es causada por el aumento de la refracción del par en el intervalo de temperatura 1-0.2 K. [70]. Figura 1.1.9: Momentos magnéticos localizados formando una subred de iones magnéticamente ordenados dentro de un superconductor convencional.…”

“…La superconductividad reentrante es una de las características físicas más interesantes observada en superconductores que contienen iones magnéticos localizados, y se caracteriza por presentar una transición de retorno al estado normal a una temperatura por debajo de la temperatura crítica superconductora T c [13]. Diversos estudios teóricos y experimentales establecen que esta característica de los superconductores magnéticos convencionales, aquellos en los que la superconductividad y el magnetismo coexisten de manera homogénea en todo el volumen, se presenta ya sea por efecto Kondo [13,15,[68][69][70][71][72] o por el surgimiento de un ordenamiento magnético de largo alcance de los momentos magnéticos localizados [18,19,73]. Controlar de forma efectiva la transición de reentrada entre estado normal y superconductor en sistemas S/AFM podría no solo explorar una nueva ruta alterna al problema fundamental del efecto de válvula de espín superconductor, sino también diseñar dispositivos electrónicos de efecto conmutable que puedan conmutar entre diferentes estados eléctricos y electrónicos mediante la aplicación de pequeños campos magnéticos.…”