Anisotropy in the irreversible behavior of pointlike defects and twins inYBa2Cu3

An alternative method for determination of the lock-in angle in twinned superconductors

“…Namely, the pinning mechanism on twin planes is the same for all these systems. 5,[16][17][18]23 The only difference between them will be the temperature range in which the pinning on twin boundaries dominates over other types of pinning. They will all have a well-defined lock-in angle below which the vortices are pinned strongly by twin boundaries, for which our method will give two distinct families of the scaled hysteresis loops at a well-defined angle.…”

Pinning and dynamics of Abrikosov vortices, crystalline defects, and problem of critical current density in monocrystals and biaxially-oriented YBa$_{2}$Cu$_{3}$O$_{7-\delta}$ high-temperature superconductor films

“…Важно учитывать качественное различие этих двух случаев, где в первом из них рассматривается умеренно-анизотропный ВТСП типа YBCO с «коллективным пиннингом 3D-разупорядоченной по Ларкину-Овчинникову решетки линий потока, но с 2D скейлингом объемной силы пиннинга», а во втором -силь-но-анизотропный слоистый ВТСП кристалл типа BSCCO, где имеет место «пиннинг точечных слабосвязанных 2D-вихрей с полным 2D-скейлингом» (т. е. здесь как J c , так и F p зависят только от продольной компоненты вектора приложенного магнитного поля Нcos). В обоих случаях, для совершенных YBCO-123 кристаллов [56,57] и для BSCCO-2212 (в области низких температур, где непрерывность и линейность 3D-вихрей, а также объемный пиннинг еще сохраняются) [62] анизотропия поля необратимости описывается той же самой функцией (3), что указывает на изотропную природу доминирующих центров пиннинга. Однако для BSCCO-2212 как J c (), так и F p () де-монстрируют 2D-скейлинг, в то время как в YBCO-123 2D-скейлинг имеет место только для величины F p J c Hcos, и это означает, что хотя вихри являются существенно протяженными и трехмерными, механизм их пиннинга на хаотически расположенных точечных де-фектах проявляет сильную угловую корреляцию [7,18,21].…”

“…Таким образом, по мере того, как движущая сила и, соответствен-но, скорость движения ВР увеличиваются, динамика вихревого ан-самбля преобразуется из термически активированного движения в состоянии 3D-беспорядка (некоторые данные [56] показывают, что для этого состояния ВАХ'и являются степенными, типа V  I n , тогда как другие авторы [25] Суммируя вышеприведенные данные и обсуждение, можно пред-ставить модельные ВАХ'и, как это сделано на Рис.21, для того, что-бы показать, как этот вид размерного кроссовера влияет на их экс-периментально наблюдаемые особенности. Модельные ВАХ'и соот-ветствуют двум разным значениям внешнего поля Н 1 и Н 2 , причем Н 1 Н 2 .…”

“…Автор надеется обосновать утверждение о том, что вклад дислокаций в пиннинг является, очевидно, доминирующим в случае тонких пленок [4,5,8,10] и текстурированных материалов [6], где зависимости J c (H) монотонны (т. е. без каких-либо следов пик-эффекта по крайней мере в пленках), а кривые J c () характеризуются двумя явными максимумами при НC и Hab ориентациях [6,19,20]. В недавних работах с участием автора настоящего обзора [7,15,16,56 В. М. Пан …”

Critical currents, pinning forces and irreversibility fields in (YxTm1−x)Ba2Cu3O7 single crystals with columnar defects in fields up to 50 T

“…the critical current j c and the irreversibility field H irr , can be improved by the inclusion of normal particles [1,2,3] or MgO nano-rods [4,5] during growth, by chemical substitution [6], twisters [7], by introducing arrays of sub micrometer holes [8,9,10] and by proton [11] and heavy-ion irradiation [12][13][14][15][16][17][18].…”